所有的AO器件都对衍射输出光束施加频移。声光移频器(AOFS)是专门为这项任务设计的小型设备。根据所选的布拉格角，这些器件会根据射频信号的频率向上或向下移动激光。两个或多个器件可以级联，以实现和或差频组合。复合吸收角被纳入，以尽量减少声波反射。广泛应用于干涉测量，激光冷却，激光多普勒测速，激光多普勒测振（LDV），光学外差检测等。
我们一站式供应各种类型的声光移频器,自由空间声光移频器,光纤耦合声光移频器,全光纤声光移频器,固定频移器,可变频移器,声光调制器，可提供选型、技术指导、安装培训、个性定制等全生命周期、全流程服务，欢迎联系我们的产品经理！
声光频移器 AOFS 将输入光频率精确偏移一个与射频驱动频率相同的频率值，是外差检测、激光测量与频率控制系统中的核心器件之一。
G&H 的声光频移器采用自主生长和精密加工的高品质二氧化碲（TeO₂）晶体制造，具有低插入损耗、高衍射效率及优异的光功率承载能力。标准产品可实现超过 300 MHz 的频率偏移，并提供内置射频驱动器的一体化低功耗模块；同时支持定制化设计，频移范围最高可达 600 MHz，以满足不同系统需求。
AOFS 利用 TeO₂ 晶体中慢剪切声波模式的各向异性相互作用实现频率偏移。频移后的一级衍射光与未频移的零级光具有正交偏振特性，因此可通过外部偏振器实现两束光的有效分离，从而获得较高的消光比，减少漏光并避免拍频干扰。实际系统的消光比主要取决于所选偏振器的性能。
由于采用高效率声光设计，AOFS 通常仅需极低的射频驱动功率即可工作，典型功耗低于 100 mW。低功耗特性使驱动器能够直接集成于器件内部，形成结构紧凑、安装简便的一体化解决方案，在对体积、能耗和系统集成度要求较高的应用中具有明显优势。
干涉仪
外差检测
激光冷却
激光多普勒测速
激光多普勒振动测量
激光频率控制与频率偏移系统
精密光学测量与传感系统
科研及工业激光应用系统
我司可根据客户的波长、频移量、功率等级及系统集成要求，提供声光频移器及配套射频驱动器的选型、定制开发与技术支持服务。
| 型号 | 波长（nm） | 工作频率（MHz） | 通光孔径（mm） | 声光介质 | 推荐射频驱动器 |
| AOMO 3200-125 | 370-380 | 200 | 1.5 x 2.5 | TeO₂ | 3910系列 |
| AOMO 3080-125 | 415–900 | 80 | 2.0 x 2.5 | TeO₂ | 3910系列 |
| AOMO 3100-125 | 470–690 | 100 | 1.5 x 2.5 | TeO₂ | 3910系列 |
| I-FS040-1.5S2C-3-GH83 | 532 | 40 | 2x6 | TeO₂ | 97-02910-xx |
| I-FS040-2S2E-1-GH66 | 630–690 | 40 | 2.0 | TeO₂ | 内部已集成射频驱动器 |
| AOFS 4040-191 | 780 | 40 | 2x6 | TeO₂ | 3307系列 |
AOMO 3200-125 是一款基于TeO₂的紧凑型紫外声光调制器，面向近紫外激光系统设计，用于实现精确的光强调制与高速光束控制。该器件适用于紫外波段的光束门控、光开关、脉冲选择及强度调制，可提供稳定、可重复的光学调制性能。TeO₂ 声光介质具备高效声光相互作用能力，使其在紫外及近紫外光路中仍能保持较高的衍射效率与控制精度，与传统石英基紫外器件形成互补。产品结构针对紧凑型紫外光学系统进行了优化，具备低反射紫外增透镀膜与高对比度开关特性，有助于提升系统光束控制精度与整体稳定性。同时，其紧凑的光束处理设计使其能够适应空间受限的集成光学布局。
AOMO 3200-125 广泛应用于紫外光谱系统、荧光激发设备、分析仪器、实验室光子学平台及科学激光系统，适用于对光束稳定性、时序控制及调制精度要求较高的应用场景。
主要特点
用于近紫外激光控制的紧凑型紫外声光调制器
利用二氧化碲声光材料实现高效的紫外光束相互作用
专为稳定光束门控、光开关和强度调制而设计
支持脉冲选择和可控紫外光束传输
适用于在近紫外波段工作的精密系统
紫外线防反射镀膜光学元件有助于减少损耗并支持稳定的性能
高对比度切换有助于减少不必要的光泄漏
紧凑型孔径支持更小的光束直径和空间有限的光学布局
有助于管理光功率、光束传输和激光定时
适用于紫外光谱、荧光激发和分析仪器
支持实验室光子学、科学激光系统和专用紫外光学平台
适用于需要精确、可重复的近紫外光束控制的应用
主要技术参数
| 型号 | AOMO 3200-125（97-03036-03） |
| 波长范围 | 紫外光 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 波长 | 370-380 nm |
| 最小波长 | 340 nm |
| 最大波长 | 410 nm |
| 中心频率 | 200 MHz |
| 通光孔径 | 1.5 x 2.5 mm |
| 上升/下降时间 | 159 ns/mm |
| 声速 | 4.2 mm/μs |
| 射频带宽 | 50 MHz（@ -10 dB 回波损耗） |
| 输入阻抗 | 50 Ω |
| 驻波比 | ≤ 1.3:1 |
| 插入损耗 | ≤ 8% |
| 单面反射率 | ≤ 1% |
| 增透膜标准 | MIL-C-48497 |
| 光功率密度 | 250 W/mm² |
| 消光比 | ≥1000:1 |
| 偏振 | 与安装平面成 90° 角 |
不同波长下的性能参数
| 波长 | 370 nm |
| 饱和射频功率 | 0.2 W |
| 布拉格角 | 8.8 mrad |
| 光束分离角 | 17.6 mrad |
不同光束直径下的性能参数
| 光束直径 | 1000 μm |
| 测试波长 | 370 nm |
| 衍射效率 | 85% |
| 上升时间 | 159 ns |
官方手册：声光移频器 AOMO 3200-125
AOMO 3080-125 是一款基于TeO₂的可见光声光调制器，面向可见光激光系统设计，用于实现稳定、可靠的光束调制与精确控制。该器件适用于可见光波段的光束门控、光开关及强度调制，可在可见光光子系统中提供一致的衍射效率与稳定的调制性能。TeO₂ 声光介质具备高效的光束相互作用能力，有助于在连续或脉冲光路中实现可靠的光学控制。产品结构针对可见光应用进行了优化，能够支持光束传输控制、光功率管理及精确时序调节，满足多种精密光学系统的集成需求。
AOMO 3080-125 广泛应用于显微成像、光谱分析、光学测试与计量、实验室光子学及科学激光平台等领域，适用于对光束稳定性、控制精度及系统重复性要求较高的应用场景。
主要特点
用于精确控制激光束的可见声光调制器
利用二氧化碲声光材料实现高效的光束相互作用
专为处理更大尺寸的可见激光束而设计
支持可控光束切换、门控和强度调制
有助于管理光功率、光束传输和激光定时
适用于蓝色、绿色和红色可见激光系统
专为可靠集成到实验室和OEM光学系统而设计。
适用于显微镜、成像和分析仪器
支持光学测试与测量、科学激光平台和精密光子学应用
适用于需要稳定可见光束控制和调制的系统
主要技术参数
| 型号 | AOMO 3080-125（97-01598-01） |
| 波长范围 | 可见光-近红外 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 波长 | 442-633 nm |
| 最小波长 | 450 nm |
| 最大波长 | 850 nm |
| 中心频率 | 80 MHz |
| 通光孔径 | 2.0 x 2.5 mm |
| 上升/下降时间 | 159 ns/mm |
| 声速 | 4.2 mm/μs |
| 射频带宽 | 25 MHz（@ -9 dB 回波损耗） |
| 输入阻抗 | 50 Ω |
| 驻波比 | ≤ 1.3:1 |
| 插入损耗 | ≤ 5% |
| 单面反射率 | ≤ 1% |
| 增透膜标准 | MIL-C-48497 |
| 光功率密度 | 250 W/mm² |
| 消光比 | ≥1000:1 |
| 偏振 | 与安装平面成 90° 角 |
不同波长下的性能参数
| 波长 | 515 nm | 633 nm |
| 饱和射频功率 | 0.65 W | 1 W |
| 布拉格角 | 4.9 mrad | 6 mrad |
| 光束分离角 | 9.8 mrad | 12 mrad |
不同光束直径下的性能参数
| 光束直径 | 125 μm | 200 μm | 400 μm |
| 测试波长 | 633 nm | 633 nm | 633 nm |
| 衍射效率 | 65% | 80% | 90% |
| 上升时间 | 23 ns | 34 ns | 65 ns |
| 调制带宽 | 20 | 12 | 6 |
增透镀膜曲线示例（仅供参考）
官方手册：声光移频器 AOMO 3080-125
AOMO 3100-125 是一款基于二氧化碲（TeO₂）的可见光声光移频器，面向可见光激光系统设计，用于实现稳定的频率偏移与精确光束控制。该器件适用于可见光波段的频率移位与光强调制，可提供可靠的光束调制性能与稳定的频率控制能力。TeO₂ 声光介质具备高效的光束相互作用特性，使其能够在需要精确频率控制与光功率管理的光学系统中保持一致的输出表现。产品结构针对精密可见光应用进行了优化，能够支持光束定时、频率控制及调制功能，满足多种高精度光学系统的集成需求。
AOMO 3100-125 广泛应用于光学测试与计量、干涉测量系统、显微成像、分析仪器、科学研究及实验室光子学平台，适用于对频率稳定性与光束控制精度要求较高的应用场景。
主要特点
用于精确激光控制的可见声光频率转换器
利用二氧化碲声光材料实现高效的光束相互作用
支持激光频率转换、切换和调制
有助于控制光束定时、光功率和激光强度
适用于蓝色、绿色、红色和深红色可见激光系统
专为可靠集成到实验室和OEM光子系统中而设计
适用于光学测试与测量、干涉测量和显微镜检查
支持分析仪器、科学研究和专业光子学平台
适用于需要稳定可见光束控制和频率偏移的应用
主要技术参数
| 型号 | AOMO 3100-125（97-03035-01） |
| 波长范围 | 可见光、近红外光 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 波长 | 470-690 nm |
| 最小波长 | 450 nm |
| 最大波长 | 850 nm |
| 中心频率 | 100 MHz |
| 通光孔径 | 1.5 x 2.5 mm |
| 上升/下降时间 | 159 ns/mm |
| 声速 | 4.2 mm/μs |
| 射频带宽 | 25 MHz（@ -10 dB 回波损耗） |
| 输入阻抗 | 50 Ω |
| 驻波比 | ≤ 1.3:1 |
| 插入损耗 | ≤ 4% |
| 单面反射率 | ≤ 1% |
| 增透膜标准 | MIL-C-48497 |
| 光功率密度 | 250 W/mm² |
| 消光比 | ≥1000:1 |
| 偏振 | 与安装平面成 90° 角 |
不同波长下的性能参数
| 波长 | 470 nm | 532 nm | 633 nm | 690 nm |
| 饱和射频功率 | 0.4 W | 0.6 W | 0.9 W | 1.1 W |
| 布拉格角 | 5.6 mrad | 6.3 mrad | 7.5 mrad | 8 mrad |
| 光束分离角 | 11.2 mrad | 12.6 mrad | 15 mrad | 16.4 mrad |
不同光束直径下的性能参数
| 光束直径 | 1000 μm | 1000 μm | 1000 μm | 1000 μm |
| 测试波长 | 470 nm | 532 nm | 633 nm | 690 nm |
| 衍射效率 | 85% | 85% | 85% | 85% |
| 上升时间 | 159 ns | 159 ns | 159 ns | 159 ns |
增透镀膜曲线示例（仅供参考）
官方手册：声光移频器 AOMO 3100-125
I-FS040-1.5S2C-3-GH83适用于 532 nm 波长、40 MHz 工作频率及 2 × 6 mm 有效孔径条件下的应用场景。其具备低功耗射频驱动需求（40 MHz 时约 100 mW）以及较高衍射效率，可满足精密光束调制与频率控制要求。特别适用于外差干涉系统，尤其在激光多普勒测速（LDV）应用中表现稳定，并支持便于实现双通道（双程）光学配置的系统集成方式。设备内部集成射频驱动与参考频率输出模块，经过优化设计，可在不同工作模式之间实现高消光比，从而提升系统信号质量与测量精度。
主要特点
插入损失低
出色的动力处理能力
高衍射效率
模式间的高消光比
低功耗要求
主要技术参数
| 型号 | I-FS040-1.5S2C-3-GH83 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 波长 | 532 nm |
| 工作频率 | 40 MHz |
| 单面反射率 | ≤ 0.2 % |
| 最小光学孔径 | 4 x 2.0 mm（水平和垂直） |
| 通光孔径 | 1.5 mm（垂直） |
| 透过率 | ＞ 95% @ 532 nm |
| 最大衍射效率 | ＞ 95% @ 532 nm |
| 入射光偏振 | 线偏振，且相对于外壳为水平方向 |
| 一级衍射光偏振 | 线偏振，且与入射光及零级光正交 |
| 零级与一级光偏振消光比 | 100:1 |
| 输出光学结构 | 衍射光与未衍射光（零级光）分别对称分布于直通光轴两侧，相对于直通方向对称，偏转角：±0.5° |
| 光束分离角 | 2°（零级光到一级衍射光） |
| 射频驱动功率 | ≤ 80 mW |
| 输入阻抗 | 50 Ω |
| 射频连接器 | SMA 面板安装型接口 |
订单代码：I-FS040-1.5S2C-3-GH83
说明：40 MHz 频移器，1.5 mm 通光孔径，剪切波模式，TeO₂材料，532 nm 工作波长，SMA 公头射频接口，GH83 外壳结构。
官方手册：声光移频器 I-FS040-1.5S2C-3-GH83
I-FS040-2S2E-1-GH66适用于 630–690 nm 波长范围，工作频率为 40 MHz，有效孔径为 2 mm。其采用低功耗 15 V 直流供电，并具备较高的衍射效率，适用于对光束调制性能要求较高的精密光学系统。特别适用于外差干涉测量系统，尤其在激光多普勒测速（LDV）应用中表现稳定，并支持便于实现双通道（双程）光学配置的系统集成方式。设备集成射频驱动器与参考频率输出模块，经过优化设计，可在不同工作模式之间实现高消光比，从而提升系统信号质量与测量精度。
主要特点
插入损失低
出色的动力处理能力
高衍射效率
模式间的高消光比
低功耗要求
主要技术参数
| 型号 | I-FS040-2S2E-1-GH66 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 工作波长 | 630–690 nm |
| 中心频率 | 200 MHz |
| 通光孔径 | 2.0 mm |
| 单面镀膜反射率 | < 0.2% |
| 透过率 | ＞95% |
| 工作频率 | 40 MHz |
| 频率漂移 | < ±10 ppm |
| 入射光偏振 | 线偏振，水平方向（相对于基座） |
| 一级衍射光偏振 | 线偏振，垂直于基座 |
| 零级光偏振 | 线偏振，水平方向 |
| 电压 | 15 V DC（±10%） |
| 功耗 | < 1.5 W |
| 电源接口 | 贯通式滤波电源接口 |
| 射频参考输出 | 40 MHz 正弦波，0.5–1.0 Vpp |
| 射频输出接口 | SMB 公头 |
订购型号：I-FS040-2S2E-1-GH66
说明：40 MHz 频移器，2.0 mm 通光孔径，剪切波模式，TeO₂材料，630–690 nm 工作波段，带 SMB 公头参考频率输出，GH66 外壳结构。
官方手册：声光移频器 I-FS040-2S2E-1-GH66
AOFS 4040-191移频器适用于 633–1064 nm 波长范围，工作频率为 40 MHz，有效孔径为 2 × 6 mm。其结构设计针对多波段应用进行了优化，可在不同工作模式之间实现高消光比，从而提升光束调制的稳定性与信噪比。采用内部生长并精密抛光的二氧化碲（TeO₂）晶体制成，有助于降低插入损耗，并提供优异的光功率承载能力与长期稳定性，适用于对光学性能与可靠性要求较高的精密光学系统。
主要特点
插入损失低
出色的动力处理能力
模式间的高消光比
主要技术参数
| 型号 | AOFS 4040-191 |
| 声光介质 | TeO₂ |
| 工作波长 | 780 nm |
| 工作频率 | 40 MHz |
| 通光孔径 | 2 × 6 mm |
| 声学模式 | 剪切波，离轴 |
| 声速 | 660 m/s ±1% |
| 输入偏振 | 线偏振，垂直方向 |
| 输出偏振 | 线偏振，水平方向 |
| 插入损耗 | < 3% |
| 射频带宽 | 1 MHz |
| 射频功率 | 0.1 W |
| 衍射效率 | ≥ 50% |
| 驻波比 | < 2.0:1 |
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