高纯度熔融石英和低吸收涂层的结合减少了焦距和工作距离的热致偏移。非球面的另一个应用是根据强度分布或相位对光束进行整形。典型的转换是将高斯分布转换为平顶分布。对于材料加工而言,这种形状的优势在于表面材料去除更均匀,去除区与周围材料之间的边界更陡峭,从而减小热影响区 (HAZ)。Sill Optics MRF 设备可生产直径最大 200 毫米的非球面。测量装置(干涉波前测试、接触式和光学 3D 轮廓仪)使我们能够确保表面质量达到 0.15 μm PV(fWD) 和 RMSi < 0.025 μm(具体取决于几何形状)。即使矢状高度 z(r) 高达 26 毫米,也能进行测量,从而能够生产和测试特定直径下非常陡峭的半径。我们的产品范围涵盖未安装和已安装的熔融石英精密非球面透镜,焦距从 20 毫米到 400 毫米,可用于聚焦和准直。
我们一站式供应各种类型的非球面透镜,聚焦透镜,消色差透镜,离子透镜,可提供选型、技术指导、安装培训、个性定制等全生命周期、全流程服务,欢迎联系我们的产品经理!
非球面透镜在光学系统中的应用日益普及。非球面透镜只需一个透镜即可实现与多透镜系统相同的功能。尤其值得一提的是,其高透射率和大孔径使其在高功率激光器和光纤激光器应用中优于多透镜系统。高端系列的非球面偏差小于 0.05 μm RMS。
产品优势
有效降低球差、重量更轻、提高透过率、无重影
适用波长范围:1030–1090 nm
焦距范围:f = 20–400 mm
镜片外径规格:25 mm、30 mm、38.1 mm、52 mm
适用于短脉冲激光应用

高纯度熔融石英材料与低吸收镀膜的结合,可显著降低热致焦距漂移及工作距离变化,从而提升系统在高功率工况下的稳定性。非球面透镜的另一重要应用是光束整形,可对光强分布或相位进行调控。典型应用为将高斯光斑转换为平顶光。在材料加工中,该光束形式具备以下优势:材料去除更加均匀、加工边界更加陡峭清晰,同时热影响区更小,从而提升加工质量。
依托 Sill Optics 的磁流变抛光(MRF)加工能力,可实现最大直径达 200 mm 的非球面透镜制造。通过干涉式波前检测、接触式及光学三维轮廓测量等检测手段,可确保表面质量达到 0.15 μm PV(fWD)及 RMSi < 0.025 μm(具体取决于几何结构)。此外,最大可测量矢高 z(r) 达 26 mm,可满足大曲率、陡峭非球面的加工与检测需求,同时支持特殊结构设计与定制化需求。
产品范围涵盖未装配及已装配的高精度熔融石英非球面透镜,焦距范围为 20 mm 至 400 mm,适用于激光聚焦与准直应用。
| 型号 | 焦距 [mm] | 通光孔径[mm] | 中心厚度[mm] | 工作距离[mm] |
| 1064nm | ||||
| S1ADX0220-328 | 20 | 25.0 | 13.2 | 13.3 |
| S1ADX0230-328 | 30 | 30.0 | 16.0 | 20.9 |
| S1ADX0240-328 | 40 | 30.0 | 15.0 | 31.3 |
| S1ADX0250-328 | 50 | 30.0 | 13.7 | 42.1 |
| S1ADX0260-328 | 60 | 30.0 | 11.3 | 53.5 |
| S1ADX0370-328 | 72 | 38.1 | 11.0 | 63.6 |
| S1ADX0380-328 | 80 | 38.1 | 12.0 | 73.1 |
| S1ADX0310-328 | 100 | 38.1 | 11.0 | 93.7 |
| S1ADX0312-328 | 120 | 38.1 | 10.3 | 114.0 |
| S1ADX0316-328 | 150 | 30.0 | 9.6 | 144.4 |
| S1ADX0320-328 | 200 | 38.1 | 8.9 | 194.8 |
| S1ADX0325-328 | 250 | 38.1 | 8.9 | 245.2 |
| S1ADX0330-328 | 300 | 30.0 | 9.0 | 294.7 |
| S1ADX0540-328 | 400 | 52.0 | 8.0 | 395.2 |
采用多片透镜(空气间隔结构)的聚焦镜,可在非扫描式激光光学系统中将单片透镜的成像误差降至最低,并提供高精度聚焦性能,同时需要区分单色系统与消色差系统。
单色系统仅针对特定波长进行像差校正,因此最适用于激光应用。尤其是在空气间隔结构中采用熔融石英透镜时,非常适合用于高功率激光的准直或聚焦。我们可提供采用熔融石英及光学玻璃材料的已装调空气间隔多片透镜系统。
消色差系统则由不同玻璃材料及不同色散特性的透镜组合构成,只有通过合理匹配,才能实现对色差(尤其是可见光波段)的有效校正。此类系统通常采用胶合结构。然而,胶合结构会降低系统的损伤阈值,因此其适用于平均功率低于200 W的激光应用。

| 型号 | 焦距[mm] | 焦点尺寸1/e²[µm] | 通光孔径[mm] | 中心厚度[mm] | 工作距离[mm] |
| 532nm | |||||
| S6ASS2020-292 | 25 | 2.4 | 25.0 | 13.5 | 19.3 |
| S6ASS2060-292 | 62 | 3.0 | 40.0 | 32.0 | 47.9 |
| S6ASS5300-292 | 100 | 5.4 | 41.0 | 16.0 | 86.7 |
| S6ASS6151-292 | 150 | 7.2 | 56.0 | 20.0 | 135.0 |
| S6ASS6200-292 | 200 | 6.6 | 54.0 | 15.0 | 188.5 |
| 355nm | |||||
| S6ASS2020-075 | 25 | 1.6 | 25.0 | 17.0 | 17.9 |
| S6ASS2060-075 | 60 | 2.8 | 40.0 | 30.0 | 46.5 |
| S6ASS5120-075 | 114 | 5.6 | 48.0 | 20.0 | 104.4 |
| 266nm | |||||
| S6ASS2020-199 | 24 | 1.4 | 25.0 | 17.0 | 17.1 |
| S6ASS2060-199 | 57 | 2.2 | 40.0 | 30.0 | 43.9 |
| S6ASS5120-199 | 109 | 4.6 | 48.0 | 20.0 | 99.1 |
近年来,激光冷却离子阱因其在量子比特存储和量子计算应用方面的巨大潜力,成为研究热点。当然,研究的重点不仅在于如何应用它们,还在于通过各种基础实验深入了解它们的运行机制。Sill Optics 为这些激光冷却离子阱实验设计了多种透镜,包括"简易观测系统"和"结合激光聚焦的观测系统"。这些透镜与普通透镜的不同之处在于,它们具有高数值孔径 (NA),并且可以调谐到特定波长(从紫外到红外)。由于真空低温恒温器(低温冷却装置)的尺寸各不相同(例如窗口厚度),所有透镜都必须根据具体条件进行定制设计。Sill Optics 可根据您所需的窗口厚度定制透镜。
释放量子计算的潜力——重磅技术突破:离子阱透镜(Trapped-Ion Lens)。量子计算机以其卓越的计算能力和极高的运算速度,正推动新一轮科学技术革新。而在这些量子实验的核心,正是先进的离子阱技术,其能够实现更长时间的叠加态维持以及前所未有的操控精度。
通过将保罗阱(Paul Trap)与我们的创新型离子阱透镜相结合,实现了对受限离子的检测与操控方式的重大升级。借助激光冷却技术,并对离子发射的荧光波长进行观测,该透镜可实现对离子状态的精确调控,并有效延长其叠加态持续时间。
离子阱透镜采用多波长兼容设计,可满足离子激发与成像的最佳需求,实现对探测器上的高质量成像。Sill Optics 可提供专用于观测的透镜,以及集观测与激光聚焦功能于一体的复合型透镜方案。该产品具备高数值孔径(NA)设计,确保在阱中心实现衍射极限成像,从而获得极高的空间分辨率。
在系统结构上,保罗阱将离子约束于真空腔体内部,而透镜则布置于腔体外部,光路需穿过一个或多个真空窗口。尽管窗口的存在会对数值孔径及透镜与焦平面之间的最小距离带来一定限制,但离子阱透镜通过优化设计,可有效克服这些挑战,依然实现高性能成像与操控能力。
我们深知每个实验室系统各不相同,在离子种类、工作波长、光束参数以及真空腔体尺寸等方面均存在差异。因此,我们不仅提供标准的光学器件,同时也支持基于现有产品的定制化再设计方案。依托成熟的光学设计能力与自有制造体系,我们能够在无需从零开发的前提下,提供高性价比解决方案,显著节省时间与研发成本。Sill Optics 致力于为您的具体应用提供最匹配的光学方案。
迈出探索量子计算潜力的第一步。欢迎联系我们的项目管理团队,了解更多关于离子阱透镜(Trapped-Ion Lens)的技术细节。请提供您的实验系统描述及关键技术参数,包括:真空窗口规格、所需工作波长、焦平面距离、目标数值孔径(NA)、安装空间限制以及工作距离等信息,以便我们为您进行针对性设计与优化。

| 型号 | 波长1[nm] | 波长2[nm] | 材料 | 焦距[mm] | 数值孔径 | 最大视场[mm] | 波长1放大倍数 | 波长2放大倍数 | 窗口厚度 | 窗口材料 | 工作距离 |
| S6ASS2243-126 | 1064 | - | 光学玻璃 | 40.5 | 0.4 | 0.71 | 无限 | - | 6.0 | 熔融石英 | 50.7 |
| S6ASS2242-081 | 590 | 1064 | 光学玻璃 | 40.0 | 0.4 | 0.71 | 无限 | 无限 | 50.7 | 熔融石英 | 6.0 |
| S6ASS2224 | 494 | 671 | 光学玻璃 | 22.0 | 0.5 | 0.08 | 无限 | 无限 | - | - | 11.6 |
| S6ASS2255 | 422 | - | 熔融石英 | 45.0 | 0.4 | 0.27 | 10.0 | - | 19.1 | 熔融石英 | 63.4 |
| S6ASS2256 | 422 | - | 熔融石英 | 44.9 | 0.4 | 0.27 | 10.0 | - | 19.1 | N-BK7 | 63.8 |
| S6ASS2258 | 397 | 422 | 光学玻璃 | 44.8 | 0.4 | 0.28 | 10.0 | 10.0 | 19.1 | N-BK7 | 62.3 |
| S6ASS2258-006 | 397 | 422 | 光学玻璃 | 45.5 | 0.4 | 0.29 | 10.0 | 10.0 | 6.3 | 熔融石英 | 60.5 |
| S6ASS2241 | 395 | 729 | 光学玻璃 | 66.9 | 0.3 | 0.2 | 20.0 | 20.0 | 6.0 | 熔融石英 | 55.7 |
| S6ASS2241-045 | 395 | 729 | 光学玻璃 | 66.9 | 0.3 | 0.19 | 20.0 | 20.0 | 6.0 | 熔融石英 | 55.7 |
| S6ASS2341 | 370 | - | 光学玻璃 | 82.1 | 0.2 | 0.2 | 6.0 | - | 6.0 | 熔融石英 | 55.7 |
| S6ASS2245 | 369 | - | 熔融石英 | 40.0 | 0.4 | 0.35 | 无限 | - | 8.0 | 熔融石英 | 39.3 |
| S6ASS2246 | 369 | - | 熔融石英 | 41.2 | 0.4 | 0.36 | 无限 | - | 4.3 | 熔融石英 | 38.7 |
| S6ASS2247 | 369 | 493 | 熔融石英 | 50.1 | 0.2 | 0.95 | 8.0 | 78.0 | 2.0 | 蓝宝石 | 49.4 |
| S6ASS2247-389 | 313 | 397 | 熔融石英 | 49.0 | 0.2 | 0.95 | 8.2 | 79.0 | 2.0 | 蓝宝石 | 48.2 |
| S6ASS2248 | 313 | 397 | 熔融石英 | 49.0 | 0.3 | 0.27 | 15.0 | 145.0 | 3.0 | 熔融石英 | 46.5 |