我们新特光电的倍频晶体是指利用光学非线性将某些输入光的部分光功率转换为不同波长区域的输出光，包括具有PPSLT晶体,LBO晶体,BBO倍频晶体,KTP晶体,CLBO晶体。我们的晶体产品以杰出的品质与稳定性著称，可接受不同尺寸及特殊要求的定制方案。产品广泛应用于量子信息，激光产业，航空航天，通信，医疗等领域。
我们一站式供应各种类型的PPSLT晶体,LBO晶体,BBO倍频晶体,KTP晶体,CLBO晶体，可提供选型、技术指导、安装培训、个性定制等全生命周期、全流程服务，欢迎联系我们的产品经理！
CLBO晶体（CsLiB6O10）是一种非常优秀的，能产生多种倍频波长的非线性晶体材料，具有很好的非线性光学特性，透光范围175-2750nm，非线系数deff=0.95pm/V是KDP晶体的2.2倍。非常适合在紫外范围内产生谐波(例如193nm和266nm)，透射截止范围达到180nm。与普通BBO非线性光学材料相比，CLBO晶体具有更大的光谱和温度带宽、更好的角度公差和更小的离散角。CLBO是倍频（SHG）的不错选择，倍频激光性能稳定，光束质量好，适用于大功率Nd:YAG激光系统的四倍频（FHG）。由于没有通常在BBO晶体和KDP晶体中观察到的双光子吸收的缺失，CLBO对于高功率产生没有饱和。主要应用于半导体检测，显微光刻技术，生物医学，紫外雷达等领域。
主要特点
短波可至180nm；
对Nd:YAG激光器的四倍频、五倍频转换效率大；
高非线性系数（约为KDP的两倍）；
接收角度大，离散角小；
可通过相位匹配获得193nm的真空紫外光输出；
生长周期短，可生长大尺寸晶体。
典型应用
倍频产生266nm激光
微纳加工
半导体光刻，半导体器件检测
生物医学
深紫外雷达
技术参数
| 孔径 | 最大 15*15 mm² |
| 长度 | 最大 20 mm |
| 平整度 | λ/8 @633nm |
| 垂直度 | 最小 <10 arc min |
| 排比 | 20 弧秒arc sec |
| 划痕/挖掘 | 最高 5/1 |
| 波前畸变 | λ/8 @633nm |
| AR 涂层 | 无涂层 |
| 吸收系数 | 150 ppm/cm @1064nm |
| 激光诱导损伤阈值 | 29 GWcm² @1064nm* 6.4GWcm² @266nm* |
典型指标
切割角度：f=45度，q=61.7度；尺寸：5x5x10mm，两个表面：光学抛光；
注：切割角度和尺寸可定制，日本oxide不提供带AR镀膜的CLBO晶体。
CLBO晶体性质和Sellmeier方程
| 波长(nm) | 晶体 | 相位匹配角(deg) | 有效非线性系数(pm/V) | 角度公差(mrad – cm) | 离散角(deg) |
| 1064+532=355 | CLBO | 48.9 | 0.71 | 0.92 | 2.11 |
| BBO | 34.6 | 2.01 | 0.24 | 4.47 | |
| 532+532=266 | CLBO | 62.0 | 0.79 | 0.55 | 1.84 |
| BBO | 47.7 | 1.75 | 0.19 | 4.89 | |
| 1064+266=213 | CLBO | 68.3 | 0.95 | 0.48 | 1.66 |
| BBO | 51.1 | 1.95 | 0.13 | 5.51 |
注：PMT = 150℃ @CLBO, 27℃ @BBO
CLBO晶体存储和处理
CLBO具有很高的吸湿性。因此，强烈建议严格控制操作环境的湿度，防止CLBO晶体与水反应降解。通过将操作温度升高至约150摄氏度，可以有效避免该问题。为了适应CLBO晶体的吸湿性，晶体在是真空包装的。建议CLBO晶体包装在使用前在干燥器中保持不开封。一旦打开，请将CLBO晶体存储在单独的烤箱或类似的环境中。
PPSLT是一种周期极化的非线性扇型晶体，扇型晶体具有高转换效率、可调谐激光器SHG、可调谐OPO/OPG、生成瓦级可见光、新波长的可行性试验等特点，扇型晶体可用于UV、可见光- MIR范围。扇形PPSLT扇出结构的转换效率低于单周期器件，具体取决于光束直径的大小。
产品特点
高功率水平激发下的高损伤阈值
非常适合紧凑型固体激光器
非线性系数高
非常适合可见光生成应用
技术数据
PPSLT 提供各种创新设备和设计：
扇出
高抗光折射损伤性
非线性系数（>7.5pm/V）
高功率绿光生成： >10 W
高导热性
PPSLT 波导： PPSLT内部的激光写入波导
效率提高一个数量级
瓦级频率转换
紫外线、可见光 -MIR 范围
圆形输出光束
高功率和高转换效率
典型应用
PPSLT DFG（差频生成）*1：PPSLT 是一种强大的非线性光学材料，适用于从紫外线到中红外的宽波长范围内的频率转换应用。
PPSLT SFG (和频生成)*2：PPSLT 是一种强大的非线性光学材料，适用于从紫外线到中红外的宽波长范围内的频率转换应用。
注：*1 差频产生（DFG）是产生两个不同频率之间的差频。*2 和频产生 (SFG) 是一种非线性光学过程，基于频率 ω1 和 ω2 的两个输入光子的湮灭，以及频率 ω3 的一个光子的同时产生。 （ω3=ω1+ω2）
用于 OPO 的 PPSLT：PPSLT 是一种流行的非线性光学材料，适用于从紫外线到中红外的宽波长范围内的频率转换应用。
我们提供以下类型的 PPSLT OPO：
适用于泵浦/信号波长的标准 DBAR 涂层
集成单程和双程
凸/凹共焦单片结构
用于 SHG 的 PPSLT
PPSLT（周期性极化化学计量铌酸锂）是一种强大的非线性光学材料，适用于需要几瓦输出功率的紧凑型固体激光器。二次谐波产生 (SHG) 是一种非线性光学过程，其中泵浦波长产生一个新的波长，该波长是入射波长的一半或频率的两倍。
使用波长为 1064nm 的 Nd:YAG 时，SHG 将在 532nm 处呈现绿色。
应用实例
晶体标准规格
| 型号 | 厚度（mm） | 周期性 | 相位匹配条件@约50(SHG波长) | |
| ∧a (um) | ∧b (um) | |||
| A | 0.5 | 5.9 | 6.5 | 483~497 |
| B | 6.4 | 7.0 | 496~509 | |
| C | 6.9 | 7.6 | 508~523 | |
| D | 7.5 | 8.2 | 522~536 | |
| E | 8.1 | 8.9 | 535~551 | |
| F | 8.8 | 9.7 | 550~568 | |
| G | 9.6 | 10.6 | 567~585 | |
| H | 10.5 | 11.6 | 584~605 | |
| I | 11.5 | 12.7 | 604~625 | |
| J | 0.8 | 12.6 | 13.9 | 624~647 |
| K | 13.8 | 15.2 | 646~670 | |
| L | 15.1 | 16.7 | 669~697 | |
| M | 16.6 | 18.3 | 696~725 | |
| N | 18.2 | 20.1 | 724~757 | |
| O | 20.0 | 22.1 | 756~794 | |
| P | 1.0 | 22.0 | 24.3 | 793~835 |
| Q | 24.2 | 26.7 | 834~886 | |
| R | 26.6 | 29.4 | 885~954 | |
| S | 29.3 | 32.4 | 953~1055 | |
| T | 32.3 | 35.7 | 1054~(1255) | |
| U | 35.6 | 39.3 | ||
典型规格
| 孔径 | 0.5 mm*2mm |
| 长度 | 最大40 mm |
| 透明度范围 | 300nm -5,000nm |
| 注意：以上值取决于设备设计和周期 | |
LBO(三硼酸锂 LiB3O5)是一种具有非常优良品质的非线性光学晶体，非常适合各种非线性光学应用。LBO晶体兼具宽透明度、中等程度的高非线性耦合、高损伤阈值以及良好的化学和机械性能。广泛应用于全固态激光、电光、医学、微加工的二倍频，三倍频，OPO等研究和应用领域。目前国际上最广泛的用途是用于将中高功率1064nm激光二倍频至532nm绿光，或是将1064nm激光三倍频至355nm紫外激光以及用于OPO系统上。
LBO晶体特点
可透光波段范围宽(160nm~2600nm)
中等程度的高非线性系数
损伤阈值高、光学均匀性好、内部包络少
倍频转换效率较高(相当于KDP晶体的3倍)
I,II类非临界相位匹配(NCPM)的波段范围宽
光学均匀性高
接收角度宽，离散角度小
LBO晶体的特殊优势
超抛光元件，表面质量极佳：粗糙度<3Å RMS， 划痕深度2/1
极低的体吸收率：1064nm波长下高达2ppm/cm²
无与伦比的表面吸收率
晶体尺寸高达100x100mm²
最大长度为80mm
高于标准的高损伤阈值
超高光学均匀性
先进的质量控制
自动化工作流程确保高重复性
利用ZYGO干涉仪进行粗糙度测量
我们提供的LBO的标准粗糙度为3Å RMS，而行业标准LBO粗糙度为9-10Å RMS。
无与伦比的表面吸收
表面超抛光LBO，最大限度地减少了降低表面吸收率的粗糙度，能承受更高功率，具有更长的使用寿命。
极低的体积吸收
体积吸收会影响晶体的长期老化，这是决定晶体寿命的关键因素。
IPHT (355/1070) 的 3 光子吸收测试结果:
| 样例 | 1070nm波长下的吸收系数(ppm/cm) | 样例 | 355nm波长下的吸收系数-低强度(ppm/cm) |
| 样品1 | (14.9 ± 1.5) | 样品1 | (5.5 ± 1.25) |
| 样品2 | (15.0 ± 1.5) | 样品2 | (5.0 ± 1) |
| 参考样品3 | (106.5 ± 10) | 参考样品3 | (4470 ± 355) |
| 参考样品4 | (110.4 ± 10) | 参考样品4 | (4291 ± 355) |
样品1+2是表面超抛光LBO晶体；
样品3+4是其他供应商提供的参考LBO晶体；
IPHT的3光子吸收测试由德国耶拿大学进行。
更高的损伤阈值
SPICA和Lumibird独立测量的测试结果:表面超抛光LBO晶体在355nm和532nm波段显示出了极高的LIDT。
典型规格
| 口径 | 高达100x100mm² |
| 长度 | 沿x轴高达80mm |
| 平整度 | 高达λ/10@633nm |
| 粗糙度 | <3Å RMS |
| 平行度 | 高达5arc sec. |
| 垂直度 | 高达5arc min. |
| 划痕 | 2/1 至 0/0，可根据客户要求定制 |
| AR镀膜 | 双带R<0.1% |
| 吸收系数 | 体积(1064nm)2-4ppm/cm 表面(1064nm)<1-2ppm 体积(532nm)<8ppm/cm 表面(532nm)<1-2ppm |
| 波前畸变控制 | λ/8@633nm |
| 损伤阈值 | 1800MW/cm² @ 1064 nm 1200MW/cm² @ 532 nm 1000MW/cm² @ 355 nm For 10 ns pulses @ 10 Hz |
LBO晶体的主要应用
二倍频方面：
医用与工业用途的Nd:YAG激光；
科研与军事用途的高功率Nd:YAG与Nd:YLF激光；
二极管激光泵浦 Nd:YVO4、Nd:YAG、Nd:YLF激光器；
红宝石, Ti:Sappire与Cr:LiSAF激光。
三倍频方面：
Nd:YAG和Nd:YLF激光器的频率三倍频(THG)；
光学参量放大器(OPA)与光学参量振荡器(OPO)；
高功率1340nm的Nd:YAP激光的二,三倍频。
BBO晶体，全称"低温相偏硼酸钡（β-BaB2O4）"，是一种新型的多功能紫外倍频晶体，是世界上公认的优秀的二阶非线性光学晶体之一，不仅具有优异的非线性光学效应，而且还有突出的电光效应，因而具有极高的应用价值，非常适合用于非线性激光相互作用，可应用于波长190nm~1780nm的SHG、SFD、 OPO和电光调Q等，由于BBO具有较低的潮解性，我们使用了一种有效的保护镀膜(P-coating)来防止晶体受潮。
BBO晶体具有较大的相位匹配范围和从紫外到近红外光谱的宽广透明度范围，其倍频转换效率比较高，并具有很高的激光损伤阈值。在广泛的频率转换过程中起到关键作用，在深紫外和超快领域的应用能够变革性地推动下一代超高精度加工的发展，是Nd:YAG激光器二倍频、三倍频、四倍频的高效NLO晶体，也是213nm五倍频的最佳NLO晶体。在213nm (5HG)下，SHG的转换效率超过70%，THG的转换效率超过60%，4HG的转换效率超过50%，输出功率达到200mw。
产品特点
倍频转换效率高(相当于KDP晶体的6倍）
可实现相位匹配的波段范围宽
可透过波段范围宽
损坏阈值高
非线性系数高
光学均匀性好
温度接收角宽
主要的应用场景
Nd∶YAG激光器的二倍、三倍、四倍以及五倍频
Ti∶Sapphire和Alexandrite激光的二倍、三倍和四倍频
光学参量放大器(OPA)与光学参量振荡器(OPO)
氩离子、红宝石和Cu蒸汽激光器的倍频(SHG)
高重复频率，高功率的电光调Q激光器中的BBO电光Q开关
全固态可调激光、超快脉冲激光、深紫外激光等高精尖激光技术研发领域
典型规格
| 通光口径 | 高达15x15 mm² |
| 长度 | 高达30 mm |
| 平面度 | 高达λ/10 @633nm |
| 垂直度 | 高达5 arc min. |
| 平行度 | 高达5 arc sec. |
| 划痕 | 10/5 |
| 镀膜 | AR/AR， DBAR，双带 R < 0.2 % |
| 波前失真 | < 50ppm cm-1 @1064nm；< 100ppm cm-1 @532nm |
| 波前畸变 | λ/8 @633nm |
| 激光损伤阈值 | 1 GW/cm² @1064 nm；500 MW/cm² @532 nm，10 ns脉冲 |
我们可以根据客户要求定制晶体尺寸和镀膜。
我们提供以下BBO
KTP晶体(磷酸钛氧钾, KTiOPO4)是一种优良的非线性晶体，KTP可用于激光倍频、和频、差频、参量振荡、光波导器件和电光调制器，最常用于倍频Nd:YAG及其他腔内与腔外倍频的掺Nd晶体的激光器，特别是在中低功率密度的激光器中，用于制作Nd红绿激光器二倍频(SHG)器件，该晶体对波长1064nm倍频效率可达80%左右，在900℃下不分解，晶体表面易抛光加工。在逐步取代可见光染料激光和可调蓝宝石激光器。广泛使用实验室和医学系统, 射程探测器，激光雷达，光通信和工业激光系统。
主要特点
大的二倍频非线性光学系数(约为KDP晶体的3倍)
宽的接收角度和小的走离角
激光损伤阈值高，透过波段宽
高光电转换效率和低的介电常数
具有良好的物理、化学和机械性能
优异的热稳定性，高的热传导系数(为BBN晶体的2倍)
孔径大，高达50x50mm
相比于BBO和LBO成本较低
通常用作OPO(光参量振荡器），产生高达3 µm的近红外光
常见应用
掺钕晶体激光器二倍频(SHG)获得绿光/红光输出
掺钕晶体等固体激光器混频(SFM)获得蓝光输出
OPG,OPA和OPO获得0.6um-4.5um范围内可调光
电光调制，光学开关
光波导，制作周期性极化的KTP器件
典型规格
| 化学公式 | KTiOPO4 |
| 晶体结构 | 单畴晶体 |
| 波前失真 | α<50ppm cm-1@1064nm，α<2000ppm cm-1@532nm |
| 损伤阈值 | 600MW/cm2(带涂层)@1064nm,10ns脉冲 |
| 孔径 | 高达30 x 30 mm² |
| 长度 | 沿X轴高达40mm |
| 镀膜 | 双带 R < 0.2% |
| 平面度 | λ/10 |
| 平行度 | 5 arc sec |
| 垂直度 | 5 arc min |
| 划痕 | 10/5 |
注：接受不同尺寸规格的KTP晶体定制。
所谓Gray Track Effect(灰迹效应)指的是非线性晶体在受到高功率、高重复率激光脉冲或连续波激光照射时，在晶体内部出现灰色的损伤痕迹，灰迹的形成过程是累积性的，会导致倍频转换性能下降。KTP 晶体中的诱导色心在可见光和近红外波段(尤其是 532nm波段)具有广泛的光吸收，因此会产生灰轨。
HGTR KTP晶体，由于在其生长控制过程中采用了特有的助熔剂和热处理技术等先进的工艺方法，与普通熔盐法(Flux method)生长的KTP晶体相比，具有高达10倍的抗灰迹能力。 众所周知，普通熔盐法KTP晶体，应用于高功率密度激光频率转换时，因其本身的灰迹和光折变效应，输出功率会在很短的时间内快速下降， 而HGTR KTP晶体则可以长期稳定地应用于高功率激光的频率转换，而且因其良好的温度稳定性和较高的转换效率，具有比LBO晶体更优越的性价比。
HGTR KTP晶体适用于300nm~5500nm区间的激光频率转换，可在1000~1400nm的SHG中实现更高的平均功率密度。由于具有较高的抗光损伤阈值和非线性光学系数，使其成为下一代固体激光器中最具潜力的倍频器件，尤其是在可见光波段的应用中，可以产生高达数瓦的倍频光输出，为激光投影系统所需的高性能价格比，高可靠性，高光学质量要求的激光光源提供了优质的解决方案。
产品特点
平均输出功率密度在532nm时高达5kW/cm²
非线性系数比LBO高4倍
在可见光到近红外波长段均保持低吸收率
宽温度带宽
非潮解材料
小去离角和大接收角
常见应用
用于医疗、工业、科学和其他应用的中等功率绿
激光器
典型规格
| 口径 | 高达8mmx8mm |
| 长度 | 高达12mm |
| 平整度 | 入/10 |
| 平行度 | 10 arc sec |
| 垂直度 | 10 arc min |
| 划痕 | 10/5 |
| 镀膜 | 双带 R<0.1% |
| 波前失真 | <50ppm/cm@1064nm；<200ppm/cm@532nm |
| 输出平均功率密度 | 高达5kW/cm²@ 532nm |
| 损伤阈值 | 600MW/cm²@1064nm/10ns |
HGTR KTP晶体的灰迹效应
下图所表示的是当功率密度为10kW/cm2的532nm绿光射入不同KTP晶体前后，各种晶体对1064nm红外光吸收增长情况的测试结果 。
由以上测试曲线所表示的结果，HGTR KTP晶体本身的红外吸收，及其在绿光照射下所导致的红外吸收增长即所谓的灰迹效应，都大大地低于普通溶盐法和水热法生长的KTP晶体。HGTR KTP元件的初始红外吸收率较低，受绿光的影响也较小，HGTR KTP 将比普通通量生长晶体或热液生长晶体具有更高的灰迹电阻。
绿光诱导红外吸收测试图
HGTR KTP晶体块体在532nm辐射下的吸收随时间变化的动态。该参数表示晶体的效能和灰度跟踪电阻。这表明晶体的寿命--数值越小，预期寿命越长。
波长1064nm的涂层HGTR KTP的吸收图
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