高功率CO2激光应用中如何选择合适的调制器：G&H提供满足各类需求的解决方案

时间：2026-06-18 来源：新特光电访问量：1009

在快速发展的微电子制造领域，对通孔加工的更高产能与更高精度需求正持续增长。这一趋势也推动市场对更先进制造工具的需求，例如高精度声光调制器AOM与电光调制器EOM。
在这两类技术之间的选择，完全取决于具体应用需求以及系统中最关键的性能指标。G&H作为AOM与EOM解决方案的领先供应商，可为高功率CO2激光应用提供完整技术支持，使用户能够根据加工需求选择最合适的方案：例如采用EOM实现高能量密度的“强力”切割与钻孔，或采用AOM实现高速与高精度的微孔加工。

通孔加工概述

通孔加工是PCB制造中的关键工艺，用于在电路板不同导电层之间形成微小孔洞，实现电气互连。这些结构支撑现代电子产品的多层复杂设计，包括智能手机、5G基础设施以及高性能计算系统。
随着电子设备持续微型化，传统机械钻孔方法已难以满足更小孔径与更高精度的要求，因此激光钻孔成为主流解决方案。高功率CO2激光能够提供所需的加工精度与速度，但要实现系统性能最优，必须合理选择调制器。

什么是声光调制器AOM？

声光调制器AOM是一种利用声波衍射效应来调制激光束强度、频率或传播方向的光学器件。其基本结构由压电换能器与光学材料（如锗晶体）组成。当施加射频信号时，换能器在材料中激发声波，从而在介质内部形成周期性的折射率变化，等效为动态光栅结构，使入射激光发生衍射并实现调制控制。

声光调制器AOM的关键特点包括：

高速调制能力：调制速度通常可达数十 MHz；
高效光束衍射：可对激光实现精确控制；
低电压工作特性：提升系统可靠性，并增强对背向反射的耐受能力；
光束控制灵活性：可实现对激光强度、频率及传播方向的多维调制；
更高的消光比（约提升十倍）：由于衍射光（“开启”状态）与未衍射光（“关闭”状态）之间具有明显空间分离，从而显著降低不必要的激光泄漏。

声光调制器AOM由于能够以极高重复频率对激光进行调制，被广泛应用于高速应用场景，例如通孔加工、激光扫描以及频率移位等领域。

什么是电光调制器EOM？

电光调制器EOM是一种通过在电光晶体两端施加电场来调制激光束相位、强度或偏振状态的器件。该电场通过普克尔斯效应改变晶体的折射率，从而实现对激光特性的精确、可控调节。

电光调制器EOM的关键特点包括：

快速上升时间：可实现高速开关切换，适用于高速数据传输等应用；
高光功率承载能力：适用于需要高功率激光“强力”加工（如钻孔与切割）的场景；
可实现更大通光口径设计：能够适配更大尺寸的激光光束；
成本相对较高：由于采用本征成本较高的晶体材料以及更复杂的驱动电路结构。

电光调制器EOM常用于需要调Q的应用场景，例如科研激光系统、军事激光系统以及医疗激光应用。其对大口径光束的调制能力，使其特别适用于需要最大化光子通量输出的应用环境。

调制器选型：声光AOM与电光EOM

AOM与EOM各自具有不同的技术优势，其适用性取决于具体系统需求。在实际应用中，EOM具备更快的上升时间，并支持大口径光束处理，同时热管理压力较低；而AOM在持续高速运行能力、调制灵活性以及成本效率方面表现更为突出。

声光AOM与电光EOM

高功率CO2激光应用中AOM与 EOM的关键差异

消光比与对比度控制

声光调制器AOM具有更优的消光比性能，这是由于其将衍射的一阶光束与零级光束在空间上进行分离，从而显著减少不必要的激光泄漏。
电光调制器EOM则主要依赖偏振态变化进行调制，而非空间光束分离，因此可能会有少量残余激光功率透过系统。
在低功率应用中，这种微弱泄漏通常对系统设计影响不大；但在高功率应用条件下，该残余能量可能引入不期望的光学能量，从而影响加工过程的稳定性与精度。

调制速度与重复频率

声光调制器AOM可在MHz级重复频率下工作，因此非常适用于高精度应用，例如高速通孔钻孔。
尽管电光调制器EOM具有更快的上升时间，但其典型调制工作频率通常处于kHz级别，因此在需要高频率快速开关循环的应用中适用性相对有限。

光束分束与效率考量

将单一光束分裂为多束光可以降低每束光所需功率，这使得声光调制器AOM具有明显优势，因为其在多光束配置中表现尤为出色。
G&H的AOM与EOM解决方案在透过率与整体效率方面均优于市场同类产品，可在不同技术路线选择下均实现优化的系统性能。

热管理与工程设计考量

合理的散热设计可以有效缓解AOM与EOM在运行中的热负载问题。
声光调制器AOM的设计需要充分考虑声学阻抗匹配以及材料的热膨胀特性，以避免由热应力引起的机械损伤。此外，光学路径与声学传播路径的精确对准是实现高效、精密调制效果的关键环节。
电光调制器EOM则需要在工程设计中重点防止光学吸收引起的热失控现象，尤其是在高占空比脉冲工作条件下更为关键。同时，过高频率的脉冲驱动可能在EOM中引发“振铃效应”，即在施
电压快速变化后，光学信号出现非期望的振荡。这一现象在高调制频率下尤为明显，可能导致信号质量下降。

功率承载能力与通光口径

G&H提供大口径AOM器件，可在不超过损伤阈值的前提下实现更高的功率承载能力。EOM同样能够处理高功率激光束，这主要得益于体材料更高的热稳定性以及更完善的散热结构设计。

当光束口径增大时，为维持衍射效率所需的射频功率也随之增加。例如，将口径从10mm提升至20mm，会使射频功率需求翻倍，从而对成本及热管理提出更高要求。同时，光束直径越大，上升时间通常越慢。

AOM由于采用体晶体结构，具有较大的厚度与横截面积，因此更适用于较大口径光束应用。其结构特性使光与声波能够在晶体内部更宽的作用区域中发生相互作用，从而实现稳定、高效的调制效果。

相比之下，EOM虽然避免了RF功率增加带来的限制，但在口径增大时会面临新的工程挑战，例如半波电压随口径增大而升高的问题。

总结

G&H同时提供AOM与EOM两类技术，确保客户能够根据具体需求获得最优解决方案。若应用场景需要最大功率输出以实现“强力”切割与钻孔，则EOM可能是更合适的选择；而当系统更强调精度、高速调制能力以及成本效率时，AOM则具有显著优势。

G&H的AOM产品已被应用于全球性能最先进的通孔加工设备中，提供卓越的可靠性与精密控制能力。凭借在EOM与AOM领域的完整产品布局，G&H能够为高功率CO2激光应用提供性能最优的技术支持。

调制器类型	AOM	EOM
调制速度	MHz级重复频率	kHz范围（电学上升时间更快，但受重复频率限制）
消光比	由于空间分离，具有非常高的消光比	中等，取决于偏振光学系统
上升时间	相对EOM较慢	极快
通光口径	小—中等	中—大
功率承载能力	高	极高
热风险	射频吸收，风险可控	光学吸收，在高占空比下存在热失控风险
分束兼容性	优秀	有限
驱动	射频功率随口径增加而提升	电压随口径增加而提升
成本	通常较低	较高（晶体与驱动电子学成本更高）

附件1:G&H 声光调制器AOM产品大全

型号	波长	中心频率	通光孔径	上升/下降时间	声光介质	建议射频驱动器
I-M0XX-XC11B76-P5-GH105	5.5 µm	40.68 MHz,60 MHz	9.6 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10 HP040-060-150ADG-A10-2X
AOMO 3041 GE 5.5µm 11.6mm	5.5 µm	40.68 MHz	11.6 x 11.6 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
I-M050-10C11V41-P3-GH75	9.4 µm	40 MHz,60 MHz	9.6 mm	120 ns	锗	HP040-060-150ADG-A10-2X
AOMO 3041 GE 9.4µm 7mm	9.4 µm	40.68 MHz	7 x 7 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
AOMO 3041 GE 9.4µm	9.4 µm	40.68 MHz	11.6 x 11.6 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
I-M041-XXC11XXX-P5-GH77	9.4 µm, 10.6 µm	40.68 MHz	11.6 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
AOMO 3041 GE 10.6μm 11.6mm	10.6 µm	40.68 MHz	11.6 x 11.6 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
AOMO 3041 GE 10.6µm 7mm	10.6 µm	40.68 MHz	7 x 7 mm	120 ns	锗	HP041-125ADG-A10
AOMO 3200-1220	257nm	200 MHz	2.5 x 0.25mm	10 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-1999	257–266 nm	200 MHz	1.5 x 1.5 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-1210	325-365 nm	200 MHz	0.25 x 0.5 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3175-1999	340-365 nm	175 MHz	1.5 x 1.5 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3110-1999	343-355 nm	110 MHz	6.6 x 6.6 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3110	355 nm	110 MHz	6 x 6 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-125	370-380 nm	200 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
I-M110-2C10B6-3-GH26	400–540nm	110 MHz	2.0 mm	113 ns	石英晶体	A35xxx-S-1/50-p4k7u
AOMO 3150	405–650 nm	150 MHz	1.2 x 1.2 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3200-129	413-442 nm	200 MHz	0.45 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3307-121	413 nm	307.5 MHz	0.2x2.5 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-121	440-850 nm	200 MHz	0.32 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3200-120	442–448 nm	200 MHz	0.45 mm	13 ns	TeO2	97-02910-xx
AOMO 3110-120	442–633 nm	110 MHz	0.6 x 2.5 mm	18 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3110-121	442–488 nm	110 MHz	0.6 x 2.5 mm	18 ns	TeO2	97-02910-xx
AOMO 3080-125	442-633 nm	80 MHz	2.0 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-120	442–633 nm	80MHz	1.0 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3350-199	460-685 nm	350 MHz	0.15 x 2 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3100-125	470–690 nm	100 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3270-125	470-690 nm	270 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3200-1214	470-690 nm	200 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3315-125	470–850 nm	315 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3350-125	470-850 nm	350 MHz	1.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3350-197	473-685 nm	350 MHz	0.15 x 2mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3350-120	532 nm	350 MHz	0.1 x 2 mm	159 ns	TeO₂	3910系列
AOMO 3250-220	532 nm	250 MHz	0.25 x 0.2 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-1911	532 nm	200 MHz	0.32 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3110-1997	532 nm	110 MHz	4 x 4 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3110-1998	532 nm	110 MHz	3 x 3 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3080-294	532 nm	80 MHz	2.5 x 2.5 mm	116 ns	石英晶体	3910系列
AOMO 3200-192	548–690 nm	200 MHz	0.32x2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3030	680-1300 nm	30 MHz	1.75x1.75 mm	1012 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3095-1990	680-1300 nm	95 MHz	1.3 x 1.3 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-1990	750-1064 nm	80 MHz	1 x 2 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-122	780–950 nm	80 MHz	1.0 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3200-124	780–950 nm	200 MHz	0.32 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	97-02910-xx
AOMO 3080 QTZ	1030 nm	80 MHz	3 x 3 mm	116 ns	石英晶体	紧凑型低功耗AOM和声光Q开关驱动
I-M041-2.5C10V9-4-AM6	1030 nm	40.68 MHz	2.5 x 2.5 mm	116 ns	石英晶体	紧凑型低功耗AOM和声光Q开关驱动
I-M041-2.5C10G-4-GH50	1030–1064 nm	40.68 MHz	2.5 mm	113 ns	石英晶体	紧凑型低功耗AOM和声光Q开关驱动
I-M080-2C10G-4-AM3	1030–1064 nm	80 MHz	2.0 mm	113 ns	石英晶体	紧凑型低功耗AOM和声光Q开关驱动
AOMO 3041-290	1030–1064 nm	40.68 MHz	2.5 x 2.5 mm	116 ns	石英晶体	紧凑型低功耗AOM和声光Q开关驱动
AOMO 3110-197	1047–1060 nm	110 MHz	1.25 x 2.5 mm	200 ns	TeO2	97-02910-xx
AOMO 3200-1113	1047–1060nm	200MHz	0.1 mm	10 ns	TeO2	97-02910-xx
AOMO 3080-197	1047-1060 nm	80 MHz	1 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3260-192	1047-1060 nm	260 MHz	0.1 x 1 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3110-191	1060 nm	110 MHz	1.75 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-1990（1.064 μm）	1064 nm	80 MHz	4 × 4 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-199	1064 nm	80 MHz	2 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3120-193	1064 nm	120 MHz	0.6 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3165-1	1300-1550 nm	165 MHz	0.6 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-197 1550nm	1550 nm	80 MHz	1 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-1912	1550 nm	80 MHz	0.23 x 1 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3200-1913	1550 nm	200 MHz	0.1 x 1 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-1916	2000 nm	80 MHz	2 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 3080-1980	2000 nm	80 MHz	0.5 x 2.5 mm	159 ns	TeO2	3910系列
AOMO 80Mz GE 2.8um	2800 nm	80 MHz	3 x 6 mm	120 ns	锗	3910系列

附件2:G&H 电光调制器EOM产品大全

产品系列	型号	通光孔径	波长	频率	电光介质
飞马系列普克尔盒	Pegasus 3	3mm	700 - 3500nm	1MHz（调制频率）	LiNbO3
	Pegasus 5	5mm
	Pegasus 7	7mm
	Pegasus 9	9mm
IRX系列CdTe普克尔盒	IRX3	3mm	10.6 µm	100 kHz（重频）	CdTe
	IRX4	4mm
	IRX5	5mm
	IRX7	7mm
	IRX9	9mm
Chiron BBO普克尔盒	Chiron 2.6	2.6mm	200–1650nm	1MHz（重频）	BBO
	Chiron 3	3.25mm
	Chiron 4	4mm
	Chiron 5	5.5mm
	Chiron 7	7mm
Impact系列KD*P普克尔盒	Impact8	8mm	300-1100nm	1Khz（重频）	KD*P
	Impact9	9.25mm
	Impact10	10mm
	Impact13	13mm
QX系列KD*P普克尔盒	QX1020	9.25mm	300–1100nm	3kHz（重频）	KD*P
	QX1320	12.3mm
	QX1630	15.1mm
	QX2035	19.5mm
QX1014A短光程KD*P普克尔盒	QX1014A	8mm	300–1100nm	10 kHz（重频）	KD*P
TX系列KD*P普克尔盒	TX2042	19.5mm	300–1300nm	1Khz（重频）	KD*P
	TX2650	25.5mm
	TX3460	33.5mm
	TX5065	49.5mm
	TX7595	73.5mm
	TX100D	99.0mm
Centaur系列KD*P普克尔盒	CQX 8	8 mm	300–1100 nm	<1 khz="">	KD*P
	CQX 9.25	9.25 mm
	CQX 12.3	12.3 mm
	CQX 15.5	15.5 mm
	CQX 25	25 mm

备注：2025年9月19日，G&H 决定停止在美国俄亥俄州克利夫兰生产所有KD*P普克尔盒产品。为满足客户需求并确保供货连续性，我们针对该产品提供不可取消的最后一次采购安排。以下产品还有部分库存。如需采购，请联系武汉新特光电销售团队。

库存产品型号	产品描述
139-CQX1323DT-019-16-09	CQX 12 @ 694nm, Net 0°
139-CQX1323DT-042-07-09	CQX 12.3 @ 1053, Net 0°, 5' crystal Twedge
137-CQX1630FT-019-11-09	CQX 15.5 @ 694nm, net 1°, custom terminals
139-CQX0816FT-044-10-09	CQX 8, 99% @ 1064NM 202-0265,2° Parallelogram, Tilted Windows
139-CQX0816FT-044-03-09	CQX 8, 99%, 1064NM SOL, PIN, 1° YAW DISPL CELL, FLAT CAPS
139-CQX0816FT-044-01-09	CQX 8, 99%, 1064nm SOL, PIN, Flat Caps
139-CQX925DT-044-05-09	CQX 9.25 @ 1064, Net 1°, DT 99%, Dust Tube Caps
139-CQX925DT-023-03-09	CQX 9.25 @ 755, Net 0°, Screw Terminals, 99%, Dust Tube Caps
139-IMP10-044-01-09	Impact 10 @ 1064 pins
139-IMP10-023-01-09	Impact 10 @ 755 pins
139-IMP10-023-17-09	Impact 10 @ 755 screws
139-IMP13-019-27-09	Impact 13 @ 694 nm DT caps, 0° Wwedge, screws
139-IMP13-039-01-09	Impact 13 pins @ 1030 nm
139-IMP13-044-01-09	Impact 13 pins @ 1064 nm
139-IMP13-044-09-09	Impact 13 pins @ 1064, 1° Parallel Wedge
139-IMP13-029-01-09	Impact 13 pins @ 700-1000 nm
139-IMP13-044-16-09	Impact 13 screws @ 1064 nm
139-IMP13-019-16-09	Impact 13 screws @ 694 nm
139-IMP08-039-01-09	Impact 8 pins @ 1030 nm
139-IMP08-044-10-09	Impact 8 pins @ 1064
139-IMP08-044-01-09	Impact 8 pins @ 1064 nm
139-IMP08-029-01-09	Impact 8 pins @ 700-1000 nm
139-IMP09-039-16-09	IMPACT 9 @ 1030nm, DUST TUBE
139-IMP09-039-01-09	Impact 9 @ 1030nm, pins
139-IMP09-044-01-09	Impact 9 @ 1064 pins
139-IMP09-015-01-09	Impact 9 @ 532, pins
139-IMP09-025-01-09	Impact 9 @ 780 nm
139-IMP09-023-01-09	Impact 9 pins @ 755 nm
139-IMP09-023-17-09	Impact 9 SPL @ 755 nm, Short Path, Reduced length, screw-on apertures
139-QX1020DT-044-01-09	QX 1020, 99% KD*P, 1064nm
139-QX1320DT-044-02-09	QX 1320, 99% KD*P @ 1064, 1° net Window Wedge, DT caps
139-QX0814DT-029-03-09	QX1014A, 99% KD*P, 700-1000
139-QX1020DT-029-02-09	QX1020, 99% KD*P, 700-1000 x2
139-QX1020DT-023-01-09	QX1020, 99% KD*P, 755
139-QX1020DT-029-04-09	QX1020, 99%, @ 700-1000, Net 1°
139-QX1630DT-040-10-09	QX1630 @ 1035, 1° Parallelogram, Net 1°
138-QX1630DT-019-02-09	QX1630, 97% KD*P @ 694 X 2

武汉新特光电是英国 G&H 在中国的授权代理商，一站式提供完整的声光器件（FiberQ/AOM/AOD/AOQS/AOFS/AOTF/AOQS）和电光器件技术支持与选型服务，面向科研与工业系统提供一站式光学调制解决方案。

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2025-07-03 查看更多

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在快速发展的微电子制造领域，对通孔加工的更高产能与更高精度需求正持续增长。这一趋势也推动市场对更先进制造工具的需求，例如高精度声光调制器AOM与电光调制器EOM。在这两类技术之间的选择，完全取决于具体应用需求以及系统中最关键的性能指标。G&H作为AOM与EOM解决方案的领先供应商，可为高功率CO2激光应用提供完整技术支持，使用户能够根据加工需求选择最合适的方案：例如采用EOM实现高能量密度的“强力”切割与钻孔，或采用AOM实现高速与高精度的微孔加工。

2026-06-18 查看更多

深化合作共拓市场｜G&H光子学高层到访武汉新特光电开展技术与市场交流

G&H全球光子学总裁与亚太区高级销售总监亲赴武汉，就发展战略、前沿产品及供应链优化展开深入会谈，双方就提升交付能力、强化本地服务达成高度共识。

2026-06-12 查看更多

Fiber-Q® 1550nm 40MHz保偏光纤耦合声光调制器|高速调制，气密封装

在光纤传感、外差干涉测量等精密光学应用中，对调制器的响应速度、偏振稳定性与长期可靠性的要求越来越苛刻。选择一款合适的声光调制器（AOM）往往决定了系统整体的相位噪声和调制带宽上限。G&H Fiber-Q® 1550nm 40MHz保偏光纤耦合声光调制器（型号：T-M040-0.5C8J-3-F2P）专为此类应用场景精心设计，高速、稳定、耐用。

2026-06-08 查看更多

大规模精确控制: 声光技术推动量子计算突破1000量子比特大关

G&H公司高级光学设计工程师Luke Gordon探讨了量子系统从数百量子比特扩展到数千量子比特时所面临的光学挑战。在这个层面上，快速、宽视场、电子控制的光束偏转至关重要。这需要宽视场、高分辨率（以可寻址点的数量来衡量）以及微秒级的偏转速度，且无需依赖机械扫描。

2026-02-25 查看更多

用于量子技术的精密光子元件

我们的声光解决方案涵盖偏转器、调制器和多通道架构，可实现高速量子比特寻址、光束控制和频率偏移，这对于冷原子操纵、离子阱控制和光子-量子比特相互作用至关重要。我们提供的多通道声光调制器等器件通过提供纳秒级响应时间和高消光比的并行光控制，支持可扩展的架构。在光纤方面，我们的 Fiber-Q@调制器和保偏耦合器具有超低插入损耗、高偏振消光比和坚固耐用的密封设计。这些产品已应用于从时间分配网络到野外可部署量子传感器等各种系统中。

2025-12-30 查看更多

Fiber-Q® 坚固耐用，稳定性极佳，足以应对太空环境，适用于量子计算。

“光纤耦合声光调制器”（FCAOM）这个词或许读起来有些拗口。然而，这个略显拗口的描述背后，却隐藏着一种优雅而强大的解决方案，它能够直接控制光纤激光器输出的时序、强度和时间波形——这使得光纤激光器可以应用于世界上一些要求最苛刻的应用领域，包括量子计算和空间计算。

2025-12-29 查看更多

声光器件克服了共聚焦显微镜的局限性

共聚焦显微镜和多光子显微镜常用于提供体外或体内组织样本的三维分辨图像，而无需进行物理切片。但在成像深度、分辨率和速度方面，这些技术也存在固有的权衡取舍。近年来，将声光元件和其他光子元件集成到显微镜中的应用正在逐步解决这些性能限制，为生命科学研究开辟新的机遇。

2025-12-25 查看更多

功率与精度：普克尔盒在激光和光电系统中日益扩展的作用

G&H致力于研发高性能普克尔盒和大孔径普克尔盒，以满足现代光子学领域对速度、精度和可靠性的严苛要求。无论是在医疗设备、工业微加工，还是惯性约束聚变能源 (IFE) 等前沿研究领域，普克尔盒对于实现纳秒级精度光控制都至关重要。随着激光应用的日益复杂化，了解这些电光器件的性能及其系统集成变得比以往任何时候都更加重要。无论您是在高重频激光器中隔离脉冲，还是为聚变能应用塑造光束，普克尔盒都能提供无与伦比的电光开关功能。随着激光应用的日益多样化和复杂化，了解这些器件的工作原理以及如何对其进行优化对于系统性能至关重要。

2025-12-24 查看更多

光束的终极控制：G&H 的声光光束偏转器如何脱颖而出

用于紫外系统的声光光束偏转器 AOD 是一种革命性的硬件，其最终目标是确保声波和光波之间的相互作用。它们的主要功能是将光束重定向到特定用途。它们因其在信号处理、激光显示、光刻和光学检测等领域的广泛应用而闻名。声光光束偏转器 AOD 甚至创造了历史，成为玻色-爱因斯坦凝聚现象实验验证的关键组成部分。玻色-爱因斯坦凝聚现象荣获2001年诺贝尔物理学奖，并为量子物理和量子计算开辟了新的探索途径。G&H公司持续致力于开发声光光束偏转器产品线，这使我们有机会重点介绍我们的声光解决方案与目前市场上现有产品的一些关键区别。

2025-12-23 查看更多

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通孔加工概述

什么是声光调制器AOM？

声光调制器AOM的关键特点包括：

什么是电光调制器EOM？

电光调制器EOM的关键特点包括：

调制器选型：声光AOM与电光EOM

高功率CO2激光应用中AOM与 EOM的关键差异

消光比与对比度控制

调制速度与重复频率

光束分束与效率考量

热管理与工程设计考量

功率承载能力与通光口径

总结

附件1:G&H 声光调制器AOM产品大全

附件2:G&H 电光调制器EOM产品大全

光纤耦合声光调制器：精妙小巧封装，持续塑造未来

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Fiber-Q® 坚固耐用，稳定性极佳，足以应对太空环境，适用于量子计算。

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光纤耦合声光调制器

自由空间声光调制器 AOM

多通道声光调制器 AOMC

声光偏转器 AOD

声光移频器 AOFS

声光可调滤波器

声光Q开关

射频驱动器,Q开关电源

普克尔盒，电光Q开关

光纤耦合电光光调制器

DMD数字微镜

硅基液晶空间光调制器

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